EQUAÇÃO DE ONDAS relativista e generalizada DE GRACELI.

na qual m é a massa de repouso do elétron, c é a velocidade da luz, p é o operador momentum linear $\hbar$ é a constante de Planck divida por 2π, x e t são as coordenadas de espaço e tempo e ψ(x, t) é uma função de onda com quatro componentes.

Cada α é um operador linear que se aplica à função de onda. Escritos como matrizes 4×4, são conhecidos como matrizes de Dirac. Uma das escolhas possíveis de matrizes é a seguinte:

Gλ = [ a0 $\lambda ={\frac {h}{p}}$ + emc2 + / c p $\lambda ={\frac {h}{p}}$ c ]] ψ(x, t) = ih [x,t] dλ / t.

Cada α é um operador linear que se aplica à função de onda.

o vetor de estados é dado, em um instante $t$ por $\left|\psi ({\vec {r}},t)\right\rangle$

Gλ = [ a0 $\left|\psi ({\vec {r}},t)\right\rangle$ + $\lambda ={\frac {h}{p}}$ + emc2 + / c p [i] $\lambda ={\frac {h}{p}}$ c ]] ψ(x, t) = ih [x,t] dλ / t.

Gλ = [-1] / [[ a0 $\left|\psi ({\vec {r}},t)\right\rangle$ + $\lambda ={\frac {h}{p}}$ + emc2 + / c [-1 /]] p [i] $\lambda ={\frac {h}{p}}$ c ]] ψ(x, t) = ih [x,t] dλ / t.

Gλ = [-1] / ${\hat {H}}$ [[ a0 $\left|\psi ({\vec {r}},t)\right\rangle$ + $\lambda ={\frac {h}{p}}$ + emc2 + / c [-1 /] ${\hat {H}}$ p [i] $\lambda ={\frac {h}{p}}$ c ]] ψ(x, t) = ih [x,t] dλ / t.

EQUAÇÃO DE ONDAS relativista e generalizada DE GRACELI.

Cada α é um operador linear que se aplica à função de onda. Escritos como matrizes 4×4, são conhecidos como matrizes de Dirac. Uma das escolhas possíveis de matrizes é a seguinte:

[ $s$ , $\epsilon _{s}$ ${\bar {n_{s}}}={\frac {1}{e^{\beta \varepsilon _{s}-1}}}$ ]

Gλ = [ a0 $\lambda ={\frac {h}{p}}$ + emc2 + / c p $\lambda ={\frac {h}{p}}$ c ]] ψ(x, t) = ih [x,t] dλ / t.

Cada α é um operador linear que se aplica à função de onda.

o vetor de estados é dado, em um instante $t$ por $\left|\psi ({\vec {r}},t)\right\rangle$

[ $s$ , $\epsilon _{s}$ ${\bar {n_{s}}}={\frac {1}{e^{\beta \varepsilon _{s}-1}}}$ ]

Gλ = [ a0 $\left|\psi ({\vec {r}},t)\right\rangle$ + $\lambda ={\frac {h}{p}}$ + emc2 + / c p [i] $\lambda ={\frac {h}{p}}$ c ]] ψ(x, t) = ih [x,t] dλ / t.

[ $s$ , $\epsilon _{s}$ ${\bar {n_{s}}}={\frac {1}{e^{\beta \varepsilon _{s}-1}}}$ ]

Gλ = [-1] / [[ a0 $\left|\psi ({\vec {r}},t)\right\rangle$ + $\lambda ={\frac {h}{p}}$ + emc2 + / c [-1 /]] p [i] $\lambda ={\frac {h}{p}}$ c ]] ψ(x, t) = ih [x,t] dλ / t.

[ $s$ , $\epsilon _{s}$ ${\bar {n_{s}}}={\frac {1}{e^{\beta \varepsilon _{s}-1}}}$ ]

${\bar {n_{s}}}={\frac {1}{e^{\beta \varepsilon _{s}-1}}}$

Este resultado é conhecido como a distribuição de Planck, e fornece o número médio de fótons em um determinado estado s. Uma das aplicações mais famosas do resultado acima é no problema da radiação de corpo negro.

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